棱鏡的分類

　　棱鏡共有四種主要類型：色散棱鏡、偏轉或反射棱鏡、旋轉棱鏡和偏移棱鏡。偏轉、偏移和旋轉棱鏡常用于成像應用;擴散棱鏡專用于色散光源，因此不適合用于要求優質圖像的任何應用。

棱鏡的主要類型

　　色散棱鏡：

　　根據棱鏡基片的波長和反射率，棱鏡色散取決于棱鏡的幾何及其折射率色散曲線。Z小偏向角決定入射光線和投射光線之間的Z小夾角。綠色光的波長偏離超過紅色，藍色比紅色和綠色多;紅色通常定義為656.3nm，綠色為587.6nm和藍色為486.1nm。

　　偏轉、旋轉和偏移棱鏡：

　　偏轉光線路徑的棱鏡，或將圖像從其原始軸偏移，在很多成像系統中很有幫助。光線通常在45°、60°、90°和180°角度偏轉。這有助于聚集系統大小或調整光線路徑而不影響其余的系統設置。旋轉棱鏡，例如道威棱鏡，用于旋轉倒位后的圖像。偏移棱鏡保持光線路徑的方向，還會將其關系調整為正常。

反射棱鏡

　　反射棱鏡的工作原理實際上是光的反射定律和折射定律。光在相同介質中發生反射時，其反射角和入射角相等;光由一種介質垂直兩介質平面入射到另一種介質時，不會發生折射。

　　在采用一個反射棱鏡時，儀器接收到的返回光量會減弱。實際應用中在進行長距離測量時使用多個反射棱鏡。常用的棱鏡有：單棱鏡;3棱鏡;9棱鏡;簡易棱鏡;標桿單棱鏡等。

　　在利用反射棱鏡(或者反射片)作為反射物進行測距時，反射棱鏡接收全站儀發出的光信號，并將其反射回去。全站儀發出光信號，并接收從反射棱鏡反射回來的光信號，計算光信號的相位移等，從而間接求得光通過的時間，Z后測出全站儀到反射棱鏡的距離。

色散棱鏡

　　17世紀中后期，在一個三角形棱鏡的折射和色散是由英國物理學家艾薩克·牛頓爵士的diyi個示范。

　　在一般情況下，有兩個或兩個以上的平面取向有利的折射而不是反射的入射光束的方式。當一條光線發射色散棱鏡的表面，折射后，進入根據斯涅耳定律，然后通過玻璃，直到達到所述第二接口。再次，光線被折射，并從色散棱鏡沿一個新的路徑。因為色散棱鏡改變光的傳播方向，波通過色散棱鏡的所述偏離由一個特定的角度，可以很精確地確定通過應用斯涅耳定律的幾何形狀的棱鏡。偏離角Z小化，當光線的波進入棱鏡的角度，允許光束遍歷在平行的方向上的基極通過玻璃。

　　通過色散棱鏡的光產生的偏差的量的入射角度，棱鏡的頂點(頂部)的角度，從棱鏡構造的材料的折射率的函數。由于色散棱鏡的折射率值的增加，使光通過棱鏡的偏移角。折射率往往取決于光的波長，波長較短(藍光)被折射在更大角度比更長的波長(紅光)。

　　色散棱鏡的主要應用是分離波長的光譜，它是有關于光譜的研究和分析，在該領域。盡管棱鏡曾經衍射光柵光譜儀和分光光度儀的光學部件的shou選，現在指揮這些工具的主導作用。光柵產生線性色散白光，而不是復雜的角度與波長的關系由棱鏡展出。然而，棱鏡有幾個優點光柵，包括增強的功率處理能力，沒有不需要的高階衍射現象，和較低的雜散光。

偏光棱鏡

　　偏光棱鏡又稱尼科爾棱鏡。由尼科爾用冰洲石制成的偏光鏡。自然光透過偏光棱鏡后，會變成純粹的直線偏振光。

　　偏光棱鏡的常見變體包括格蘭-傅科偏振器，由兩個相同的棱鏡方解石切割與光軸平行的角邊，并安裝有一個小的空氣間隙，以便長的晶面彼此平行。此棱鏡是透明的波長范圍從大約230納米，在紫外區的光譜，超過5000納米的紅外輻射。這樣一個廣泛的波長傳輸范圍使格蘭-傅科棱鏡，利用各種儀器。尼科爾棱鏡一樣，撞擊格蘭-傅科棱鏡的入射光被分成普通和特殊的波振動的平行或垂直于光軸。然而，在這種情況下，劃分的光波通過棱鏡的旅行沒有折射，直到遇到玻璃/空氣界面，隨后的常光線的全內反射，但異常光線通過的邊界，只有輕微的偏差。

　　尼科爾設計的偏光棱鏡因缺點很多早已淘汰。冰洲石制偏光棱鏡，由于原料少，制造困難，價格較昂貴，且孔徑小，抗震性差，故在20世紀60年代以來已逐漸被偏光玻璃取代。